均匀电场中的同一间隙,当介质为()时其沿面工频闪络电压为最高。A.空气B.石蜡C.玻璃D.陶瓷

极不均匀电场具有强垂直分量时的沿面放电特征可以套管为例进行分析。分析过程如下：
①电晕放电。从法兰边缘电场较强处开始放电，此时电压较低，法兰边缘出线电晕放电形成的发光圈，如图a所示；
②辉光放电。随着电压升高，电晕向前延伸，逐渐形成由许多平行火花细线组成的光带，如图b所示；
③滑闪放电。放电细线的长度随电压成正比增加，当电压超过某临界值时，放电性质发生变化，个别细线开始迅速增长，转变为火花，如图c所示。



沿套管表面放电的示意图（1-导杆、2-法兰）
雷电冲击电压下，沿玻璃管表面的滑闪放电长度与电压的关系参见下图。由图可知，随着电压增加，滑闪放电长度增大的速率逐渐增大，因此单靠加长沿面放电距离来提高闪络电压的效果较差。



1-直径为0.85／0.97cm 2-直径为0.63／0.9cm 3-直径为0.6／1.01cm 4-空气间隙击穿电压
由上述分析可知，提高沿面放电电压的措施有：
①减小比电容C0，如加大瓷套外径、壁厚，或减小介电常数，都可使的滑闪火花长度显著减小，达到提高沿面闪络电压的目的；
②减小电场较强处的表面电阻，如涂半导体釉、半导体漆等，采用电容式套管、充油式套管。

滑闪放电现象在交流和冲击电压下表现得很明显。如题55图所示，在雷电冲击电压下，沿玻璃管表面的滑闪放电长度与电压的关系。随着电压增加，滑闪放电长度增大的速率越来越快，因此单靠加长沿面放电距离来提高闪络电压的效果较差；玻璃管壁减薄，滑闪放电长度也有显著增加。



沿玻璃管表面的滑闪放电长度与电压的关系
图中，曲线1是直径为0.85／0.97cm；曲线2是直径为0.63／0.9cm；曲线3是直径为0.6／1.01cm；曲线4是空气间隙击穿电压。